方形導波管のTEモードの例
TE\(_{10}\)モード
基本TE\(_{10}\)モード（\(m=1\)，\(n=0\)）では，
\begin{align}
&k_{c,[10]} = \frac{\pi}{a}
\\
&\lambda _{c,[10]} = 2a
\\
&A_{[10]} = \sqrt{\frac{2}{ab}} \ \frac{a}{\pi}
\end{align}
より，
\begin{eqnarray}
\boldsymbol{e}_{[10]}
&=& A_{[10]} \left( -\frac{\pi}{a} \right) \sin \left( \frac{\pi x}{a} \right) \boldsymbol{a}_y
\nonumber \\
&=& -\sqrt{\frac{2}{ab}} \sin \left( \frac{\pi x}{a} \right) \boldsymbol{a}_y
\\
\boldsymbol{h}_{[10]}
&=& A_{[10]} \frac{\pi}{a} \sin \left( \frac{\pi x}{a} \right) \boldsymbol{a}_x
\nonumber \\
&=& \sqrt{\frac{2}{ab}} \sin \left( \frac{\pi x}{a} \right) \boldsymbol{a}_x
\end{eqnarray}
電界モード関数\(\boldsymbol{e}_{[10]}\)の\(x\)成分\(e_x\)（左図）および\(y\)成分\(e_y\)（右図）
磁界モード関数\(\boldsymbol{h}_{[10]}\)の\(x\)成分\(h_x\)（左図）および\(y\)成分\(h_y\)（右図）
モード関数\(\boldsymbol{e}_{[10]}\)（左図），\(\boldsymbol{h}_{[10]}\)（右図）のベクトルの向き
TE\(_{11}\)モード
電界モード関数\(\boldsymbol{e}_{[11]}\)の\(x\)成分\(e_x\)（左図）および\(y\)成分\(e_y\)（右図）
磁界モード関数\(\boldsymbol{h}_{[11]}\)の\(x\)成分\(h_x\)（左図）および\(y\)成分\(h_y\)（右図）
モード関数\(\boldsymbol{e}_{[11]}\)（左図），\(\boldsymbol{h}_{[11]}\)（右図）のベクトルの向き
TE\(_{21}\)モード
電界モード関数\(\boldsymbol{e}_{[21]}\)の\(x\)成分\(e_x\)（左図）および\(y\)成分\(e_y\)（右図）
磁界モード関数\(\boldsymbol{h}_{[21]}\)の\(x\)成分\(h_x\)（左図）および\(y\)成分\(h_y\)（右図）
モード関数\(\boldsymbol{e}_{[21]}\)（左図），\(\boldsymbol{h}_{[21]}\)（右図）のベクトルの向き