方形導波管のTEモードの例

TE $_{10}$ モード

　基本TE $_{10}$ モード（ $m = 1$ ， $n = 0$ ）では， $\begin{aligned} (1) & k_{c, [10]} = \frac{π}{a} \\ (2) & λ_{c, [10]} = 2 a \\ (3) & A_{[10]} = \sqrt{\frac{2}{a b}} \frac{a}{π} \end{aligned}$ より， $\begin{array}{rcl} e_{[10]} & = & A_{[10]} (- \frac{π}{a}) \sin (\frac{π x}{a}) a_{y} \\ (4) & = & - \sqrt{\frac{2}{a b}} \sin (\frac{π x}{a}) a_{y} \\ h_{[10]} & = & A_{[10]} \frac{π}{a} \sin (\frac{π x}{a}) a_{x} \\ (5) & = & \sqrt{\frac{2}{a b}} \sin (\frac{π x}{a}) a_{x} \end{array}$

電界モード関数 $e_{[10]}$ の $x$ 成分 $e_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $e_{y}$ （右図）

磁界モード関数 $h_{[10]}$ の $x$ 成分 $h_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $h_{y}$ （右図）

モード関数 $e_{[10]}$ （左図）， $h_{[10]}$ （右図）のベクトルの向き

TE $_{11}$ モード

電界モード関数 $e_{[11]}$ の $x$ 成分 $e_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $e_{y}$ （右図）

磁界モード関数 $h_{[11]}$ の $x$ 成分 $h_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $h_{y}$ （右図）

モード関数 $e_{[11]}$ （左図）， $h_{[11]}$ （右図）のベクトルの向き

TE $_{21}$ モード

電界モード関数 $e_{[21]}$ の $x$ 成分 $e_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $e_{y}$ （右図）

磁界モード関数 $h_{[21]}$ の $x$ 成分 $h_{x}$ （左図）および $y$ 成分 $h_{y}$ （右図）

モード関数 $e_{[21]}$ （左図）， $h_{[21]}$ （右図）のベクトルの向き

方形導波管のTEモードの例

TE10モード

TE11モード

TE21モード

TE $_{10}$ モード

TE $_{11}$ モード

TE $_{21}$ モード